Dióda - Diode

Közeli kép egy szilícium dióda. Az anód a jobb oldalon található; a katód a bal oldalon található (ahol fekete sáv jelzi). A négyvezetékes szilíciumkristály látható a két vezeték között.
Különféle félvezető diódák. Alul: Híd egyenirányító . A legtöbb diódában fehér vagy fekete festett sáv azonosítja azt a katódot , amelybe elektronok áramlanak, amikor a dióda vezet. Az elektronáramlás a hagyományos áramlás fordítottja .
Vákuumcső dióda felépítése . Maga az izzószál lehet a katód, vagy gyakrabban (ahogy itt látható) egy külön fémcső melegítésére használják, amely katódként szolgál.

A dióda két terminálú elektronikus alkatrész, amely elsősorban egy irányban vezeti az áramot (aszimmetrikus vezetőképesség ); az egyik irányban alacsony (ideális esetben nulla) ellenállással rendelkezik, a másikban nagy (ideális esetben végtelen) ellenállással rendelkezik. A dióda vákuumcső vagy termion dióda egy vákuumcső két elektródával , egy fűtött katóddal és egy lemezzel , amelyben az elektronok csak egy irányban áramolhatnak, a katódról a lemezre. A félvezető dióda , a leggyakrabban használt típusú ma, egy kristályos darab félvezető anyagot egy p-n átmenet csatlakoztatott két villamos csatlakozáshoz. A félvezető diódák voltak az első félvezető elektronikus eszközök . Ferdinand Braun német fizikus 1874 -ben fedezte fel az aszimmetrikus elektromos vezetést egy kristályos ásvány és egy fém érintkezésén keresztül . Ma a legtöbb dióda szilíciumból készül , de más félvezető anyagokat, például gallium -arzenidet és germániumot is használnak.

Fő funkciók

A dióda leggyakoribb funkciója az, hogy az elektromos áramot egy irányba engedjük át (ezt nevezzük a dióda előremenő irányának), miközben az ellenkező irányba ( ellenkező irányba) blokkolja . Mint ilyen, a dióda a visszacsapó szelep elektronikus változatának tekinthető . Ez egyirányú viselkedést nevezik helyesbítését , és felhasználni, hogy a váltakozó áram (AC), hogy egyenáramú (DC). Az egyenirányítók , diódák formái olyan feladatokra használhatók, mint a moduláció kinyerése a rádióvevők rádiójeleiből.

A diódák azonban nemlineáris áram-feszültség karakterisztikájuk miatt bonyolultabb viselkedést mutathatnak, mint ez az egyszerű ki-be kapcsolás . A félvezető diódák csak akkor kezdenek villamos energiát vezetni, ha egy bizonyos küszöbfeszültség vagy bekapcsolási feszültség van az előremenő irányban (ez az állapot, amelyben a dióda előre előfeszített ). A feszültségcsökkenés az előfeszített diódán csak kis mértékben változik az árammal, és a hőmérséklet függvénye; ez a hatás hőmérséklet -érzékelőként vagy feszültség -referenciaként használható . Ezenkívül a diódák nagy ellenállása a fordított irányba áramló árammal szemben hirtelen alacsony ellenállásra csökken, amikor a dióda keresztirányú fordított feszültsége eléri a meghibásodási feszültséget .

Egy félvezető dióda áram -feszültség karakterisztikája testreszabható a félvezető anyagok és a gyártás során az anyagokba juttatott adalék szennyeződések kiválasztásával . Ezekkel a technikákkal speciális diódákat hoznak létre, amelyek sokféle funkciót látnak el. Például diódákat használnak a feszültség szabályozására ( Zener diódák ), az áramkörök védelmére a nagyfeszültségű túlfeszültségektől ( lavina diódák ), a rádió- és TV-vevők elektronikus hangolására ( váktor diódák ), rádiófrekvenciás rezgések generálására ( alagútdiódák , Gunn diódák) , IMPATT diódák ), és fény előállításához ( fénykibocsátó diódák ). Az alagút, a Gunn és az IMPATT diódák negatív ellenállást mutatnak , ami hasznos a mikrohullámú és kapcsolási áramkörökben.

A vákuum és a félvezető diódák lövés-zaj generátorokként használhatók .

Történelem

A termionikus ( vákuumcsöves ) diódákat és a szilárdtest (félvezető) diódákat külön-külön, nagyjából egy időben, az 1900-as évek elején fejlesztették ki, rádióvevő- érzékelőként . Az 1950-es évekig a vákuumdiódákat gyakrabban használták a rádiókban, mivel a korai pont-érintkező félvezető diódák kevésbé voltak stabilak. Ezenkívül a legtöbb vevőkészülék vákuumcsöveket tartalmazott az erősítéshez, amelyek könnyen beépíthették a csőbe a termionos diódákat (például a 12SQ7 kettős diódás triódát ), és a vákuumcsöves egyenirányítók és a gázzal töltött egyenirányítók alkalmasak néhány magas feszültség kezelésére. /nagyáramú egyenirányítási feladatok jobbak, mint az akkor rendelkezésre álló félvezető diódák (például szelén egyenirányítók ).

Vákuumcsöves diódák

1873-ban Frederick Guthrie megfigyelte, hogy egy földelt, fehér forró fémgolyó az elektroszkóp közvetlen közelében van, és pozitív töltésű elektroszkópot fog kisütni, de negatív töltésű elektroszkópot nem.

1880 -ban Thomas Edison egyirányú áramot figyelt meg az izzóban lévő fűtött és fűtetlen elemek között, amelyet később Edison -effektusnak neveztek , és szabadalmat kapott a jelenség alkalmazására egyenáramú voltmérőben való használatra .

Mintegy 20 évvel később, John Ambrose Fleming (tudományos tanácsadója a Marconi Társaság és az egykori Edison alkalmazottja) rájött, hogy az Edison hatást lehetne használni, mint egy rádiós érzékelő . Fleming 1904. november 16 -án szabadalmaztatta Nagy -Britanniában az első igazi termion diódát, a Fleming szelepet (ezt követte az US 803 684 számú szabadalom 1905 novemberében).

A vákuumcső korszakában a szelepdiódákat szinte minden elektronikában, például rádiókban, televíziókban, hangrendszerekben és műszerekben használták. Lassan elvesztették piaci részesedésüket a negyvenes évek végén, a szelén egyenirányító technológia, majd a félvezető diódák miatt az 1960 -as években. Ma is használják néhány nagy teljesítményű alkalmazásban, ahol képesek átmeneti feszültségeknek ellenállni és robusztusságuk előnyt biztosít számukra a félvezető eszközökkel szemben, valamint a hangszer- és audiofil alkalmazásokban.

Szilárdtest diódák

1874 -ben Karl Ferdinand Braun német tudós felfedezte az "egyoldalú vezetést" egy fém és egy ásvány közötti érintkezésben . Jagadish Chandra Bose volt az első, aki 1894 -ben kristályt használt a rádióhullámok észlelésére. A kristálydetektor Greenleaf Whittier Pickard által kifejlesztett praktikus eszköz a vezeték nélküli távíráshoz , aki 1903 -ban feltalálta a szilícium -kristálydetektorot, és novemberben szabadalmat kapott. 20, 1906. Más kísérletezők számos más ásványt is kipróbáltak detektorként. A félvezető elvek ismeretlenek voltak a korai egyenirányítók fejlesztői számára. Az 1930 -as évek folyamán a fizika megértése tovább fejlődött, és az 1930 -as évek közepén a Bell Telephone Laboratories kutatói felismerték a kristálydetektorban rejlő lehetőségeket a mikrohullámú technológiában. A Bell Labs , a Western Electric , az MIT , a Purdue és az Egyesült Királyság kutatói a második világháború alatt intenzíven kifejlesztettek pont-érintkező diódákat ( kristály egyenirányítókat vagy kristálydiódákat ) a radarokban való alkalmazáshoz. A második világháború után az AT&T ezeket használta mikrohullámú tornyaiban, amelyek keresztbe tették az Egyesült Államokat, és sok radarkészlet használja őket még a 21. században is. 1946 -ban Sylvania elkezdte kínálni az 1N34 kristálydiódát. Az 1950 -es évek elején csatlakozási diódákat fejlesztettek ki.

Etimológia

Feltalálásuk idején az aszimmetrikus vezetőkészülékeket egyenirányítóként ismerték . 1919-ben az év tetrodes találták, William Henry Eccles megalkotta a dióda a görög eredetű di (az δί ), azaz „két”, és óda (az οδός ), ami azt jelenti, „út”. A szó dióda azonban, valamint a trióda , tetrode , pentód , hexode , már használatban szempontjából multiplex távíró .

Egyenirányítók

Bár minden dióda egyenirányít , az egyenirányító kifejezést általában az áramellátásra szánt diódákra alkalmazzák annak érdekében, hogy megkülönböztessék azokat a kis jeláramkörökhöz szánt diódáktól .

Vákuumcsöves diódák

A közvetetten fűtött vákuumcső dióda szimbóluma. Fentről lefelé az elemek neve: lemez , katód és fűtőelem .

A termion dióda egy termikus szelepes eszköz, amely egy lezárt, ürített üveg vagy fém burkolatból áll, amely két elektródát tartalmaz : egy katódot és egy lemezt . A katód vagy közvetve vagy közvetlenül fűtött . Ha közvetett fűtést alkalmaznak, a borítékban egy fűtőelem is szerepel.

Működés közben a katódot vörös hőre melegítik , körülbelül 800–1 000 ° C -ra (1470–1830 ° F). A közvetlenül fűtött katód volfrámhuzalból készül, és azt egy külső feszültségforrásból átáramló áram melegíti fel. A közvetett módon fűtött katódot a közeli fűtőberendezés infravörös sugárzása fűti, amely Nikróm huzalból van kialakítva, és külső feszültségforrás által biztosított árammal van ellátva.

Vákuumcső, amely két teljesítménydiódát tartalmaz

A katód működési hőmérséklete miatt elektronokat bocsát ki a vákuumba, ezt a folyamatot termionikus emissziónak nevezik . A katód van bevonva oxidok az alkáliföldfémek , így például bárium- és stroncium- oxid . Ezek alacsony munkafunkcióval rendelkeznek , ami azt jelenti, hogy könnyebben bocsátanak ki elektronokat, mint a bevonat nélküli katód.

A lemez nem melegszik, nem bocsát ki elektronokat; de képes felvenni őket.

A kiegyenlítendő váltakozó feszültséget a katód és a lemez között alkalmazzák. Ha a lemez feszültsége pozitív a katódhoz képest, akkor a lemez elektrosztatikusan vonzza az elektronokat a katódból, ezért elektronáram áramlik át a csövön katódról lemezre. Ha a lemez feszültsége negatív a katódhoz képest, akkor a lemez nem bocsát ki elektronokat, így a lemezről a katódra nem juthat áram.

Félvezető diódák

Közeli kép egy EFD108 germánium pontérintkező diódáról DO7 üvegcsomagban, amelyen látható a félvezető csomópontot képező éles fémhuzal ( macskabajusz ).

Pont-érintkező diódák

A pontérintkező diódákat az 1930-as évektől kezdve fejlesztették ki, a korai kristályérzékelő technológiából, és ma általában 3–30 gigahertzes tartományban használják. A pontérintkező diódák kis átmérőjű fémdrótot használnak, amely érintkezik egy félvezető kristállyal, és nem hegesztett érintkező típusú vagy hegesztett érintkező típusú. A nem hegesztett érintkező konstrukció a Schottky gát elvét alkalmazza. A fémoldal egy kis átmérőjű huzal hegyes vége, amely érintkezik a félvezető kristállyal. A hegesztett érintkező típusnál a gyártás során egy kis P-tartomány képződik az egyébként N-típusú kristályban a fémpont körül azáltal, hogy egy viszonylag nagy áramot vezet át a készüléken. A pontérintkező diódák általában alacsonyabb kapacitással, nagyobb előremenő ellenállással és nagyobb fordított szivárgással rendelkeznek, mint a csatlakozó diódák.

Csomópont diódák

p – n átmenet dióda

A p – n elágazó dióda félvezető kristályból , általában szilíciumból készül, de germániumot és gallium -arzenidet is használnak. Hozzáadnak szennyeződéseket, hogy az egyik oldalon egy negatív töltéshordozókat (elektronokat) tartalmazó régió jöjjön létre , amelyet n-típusú félvezetőnek neveznek , és a másik oldalon egy pozitív töltéshordozókat ( lyukakat ) tartalmazó régió , amelyet p-típusú félvezetőnek neveznek . . Ha az n- és a p-típusú anyagokat összekapcsoljuk, az elektronok pillanatnyi áramlása történik az n-től a p-oldalig, ami egy harmadik tartományt eredményez a kettő között, ahol nincs töltéshordozó. Ezt a régiót kimerülési régiónak nevezik, mert nincs benne töltéshordozó (sem elektron, sem lyuk). A dióda kapcsai az n típusú és a p típusú régiókhoz vannak rögzítve. A két régió közötti határ, amelyet p – n átmenetnek neveznek , ott történik a dióda működése. Ha kellően nagyobb elektromos potenciált alkalmazunk a P oldalra (az anódra ), mint az É oldalra (a katódra ), ez lehetővé teszi az elektronok áramlását a kimerülési tartományon az N típusú oldalról a P típusú oldalra. A csomópont nem teszi lehetővé az elektronok ellentétes irányú áramlását, ha a potenciált fordítva alkalmazzák, és bizonyos értelemben elektromos visszacsapó szelepet hoznak létre .

Schottky dióda

Egy másik típusú csomópont -dióda, a Schottky -dióda , egy fém -félvezető csomópontból van kialakítva, nem pedig az ap -n csomópontból, ami csökkenti a kapacitást és növeli a kapcsolási sebességet.

Áram -feszültség jellemző

Az ap – n csatlakozó dióda I – V (áram vs feszültség) jellemzői

A félvezető dióda viselkedését az áramkörben az áram -feszültség karakterisztika vagy az I – V grafikon adja meg (lásd az alábbi grafikont). A görbe alakját a töltéshordozók szállítása határozza meg az úgynevezett kimerülési rétegen vagy kimerülési régión keresztül, amely a különböző félvezetők p-n csomópontjában létezik . Amikor először létrejön az ap – n csomópont, a vezetősávú (mobil) elektronok az N-vel adalékolt régióból diffundálnak a P- adalékolt régióba, ahol nagy a lyukak populációja (üres helyek az elektronok számára), amelyekkel az elektronok „rekombinálódnak” . Amikor egy mobil elektron lyukkal rekombinálódik, a lyuk és az elektron is eltűnik, és egy mozdulatlan pozitív töltésű donort (adalékanyagot) hagy maga után az É oldalon, és negatív töltésű akceptor (adalékanyag) az P oldalon. A p – n csomópont környéke elfogy a töltéshordozóktól, és így szigetelőként viselkedik .

A kimerülési terület szélessége (az úgynevezett kimerülési szélesség ) azonban nem nőhet korlátozás nélkül. Minden elvégzett elektron-lyuk páros rekombináció esetén pozitív töltésű adalék ion marad az N-adalékolt régióban, és negatív töltésű adalék ion keletkezik a P-adalékolt régióban. Ahogy a rekombináció előrehalad és több ion keletkezik, egyre növekvő elektromos mező fejlődik a kimerülési zónán keresztül, amely lassítja, majd végül leállítja a rekombinációt. Ezen a ponton van egy "beépített" potenciál a kimerülési zónában.

A PN átmenettel dióda előre torzítás módban, a kimerülése szélessége csökken. Mind a p, mind az n csomópont 1e15/cm3 doppingszinten van adalékolva , ami ~ 0,59V beépített potenciálhoz vezet. Figyelje meg a különböző kvázi Fermi -szinteket a vezetési sávra és a vegyértéksávra n és p régióban (piros görbék).

Fordított torzítás

Ha egy külső feszültséget helyeznek el a diódán, ugyanolyan polaritással, mint a beépített potenciál, akkor a kimerülési zóna továbbra is szigetelőként működik, megakadályozva minden jelentős áramáramlást (kivéve, ha a csomópontban aktívan elektron-lyuk párokat hoznak létre) például fény; lásd fotodióda ). Ezt hívják fordított torzítás jelenségnek.

Előrehajlás

Ha azonban a külső feszültség polaritása ellentétes a beépített potenciállal, a rekombináció ismét folytatódhat, ami jelentős elektromos áramot eredményez a p – n csomóponton keresztül (azaz jelentős számú elektron és lyuk rekombinálódik a csomópontban). Szilícium diódák esetében a beépített potenciál körülbelül 0,7 V (0,3 V germánium és 0,2 V Schottky esetén). Így ha a beépített feszültségnél nagyobb és azzal ellentétes külső feszültséget alkalmaznak, akkor áram folyik, és a dióda "be van kapcsolva", mivel külső előrefeszítést kapott . A diódának általában azt mondják, hogy előremenő "küszöb" feszültsége van, amely felett vezet, és amely alatt a vezetés leáll. Ez azonban csak közelítés, mivel az előremenő karakterisztika sima (lásd a fenti IV. Grafikont).

A dióda I – V karakterisztikája négy működési régióval közelíthető meg:

  1. Nagyon nagy fordított torzításnál, a csúcs inverz feszültségen vagy PIV -n túlmenően , fordított bontásnak nevezett folyamat következik be, amely nagymértékben növeli az áramot (azaz nagyszámú elektron és lyuk keletkezik a p – n csomópontban, és eltávolodik tőle) ), amely általában véglegesen károsítja a készüléket. A lavina diódát szándékosan ilyen célra tervezték. A Zener diódában a PIV fogalma nem alkalmazható. A Zener dióda erősen adalékolt p – n csomópontot tartalmaz, amely lehetővé teszi az elektronok alagútját a p típusú anyag vegyértéksávjából az n típusú anyag vezetősávjához, úgy, hogy a fordított feszültséget egy ismert értékre „rögzítik” ( Zener feszültségnek nevezik ), és lavina nem fordul elő. Mindkét eszköznek van azonban határa a maximális áramra és teljesítményre, amelyet elviselnek a rögzített fordított feszültségű tartományban. Ezenkívül bármely dióda továbbításának befejezése után rövid ideig fordított áram van. A készülék nem éri el teljes blokkoló képességét, amíg a fordított áram megszűnik.
  2. A PIV -nél kisebb torzítás esetén a fordított áram nagyon kicsi. Egy normál P – N egyenirányító dióda esetében a mikroamper (μA) tartományba eső eszközön átmenő fordított áram nagyon alacsony. Ez azonban hőmérsékletfüggő, és kellően magas hőmérsékleten jelentős mennyiségű fordított áram figyelhető meg (mA vagy több). Van egy apró felszíni szivárgási áram is, amelyet az elektronok okoznak, amelyek egyszerűen körüljárják a diódát, mintha tökéletlen szigetelő lenne.
  3. Kis előfeszítéssel, ahol csak kis előremenő áramot vezetünk, az áram-feszültség görbe exponenciális az ideális dióda egyenletnek megfelelően. Van egy határozott előremenő feszültség, amelynél a dióda jelentősen vezetni kezd. Ezt nevezik a térd feszültség vagy bekapcsolási feszültség , és egyenlő a barrier potenciális a pn átmenetet. Ez az exponenciális görbe jellemzője, és élesebbnek tűnik a tömörített áram skálán, mint az itt látható diagramon.
  4. Nagyobb előremenő áramoknál az áram-feszültség görbét a tömeges félvezető ohmos ellenállása kezdi uralni. A görbe már nem exponenciális, aszimptotikus egy olyan egyeneshez, amelynek meredeksége a tömeges ellenállás. Ez a régió különösen fontos a tápdiódák számára. A dióda ideális diódaként modellezhető, fix ellenállással.

A névleges áramain működő kis szilícium diódában a feszültségcsökkenés körülbelül 0,6-0,7 volt . Az érték más diódatípusoknál eltérő-a Schottky diódák értéke legfeljebb 0,2 V, a germánium diódáké 0,25-0,3 V, a piros vagy kék fénykibocsátó diódák (LED) értéke pedig 1,4 V, illetve 4,0 V lehet.

Nagyobb áramok esetén a dióda előremenő feszültségesése nő. 1 V -ról 1,5 V -ra való csökkenés jellemző a teljes névleges áramnál a teljesítménydiódáknál.

Shockley dióda egyenlet

A Shockley-féle ideális diódaegyenlet vagy a diódatörvény (a bipoláris csomópont tranzisztor társ-feltalálója, William Bradford Shockley után kapta nevét ) megadja az ideális dióda I – V karakterisztikáját előre vagy hátrafelé (vagy torzítás nélkül). A következő egyenletet Shockley -féle ideális dióda -egyenletnek nevezzük, amikor az n , az ideálistényező értéke 1:

ahol

Én vagyok a diódaáram,
I S a fordított előfeszítésű telítési áram (vagy skálaáram),
V D a feszültség a diódán,
V T a termikus feszültség , és
n az ideális tényező , más néven minőségi tényező vagy néha kibocsátási együttható . Az n ideális tényező jellemzően 1 és 2 között változik (bár bizonyos esetekben magasabb is lehet), a gyártási folyamattól és a félvezető anyagtól függően, és 1 -re van állítva az "ideális" dióda esetében (így az n néha elmarad ). Az ideális tényezőt hozzáadtuk a tökéletlen csomópontok figyelembevételéhez, amint azt a valódi tranzisztorok is megfigyelték. Ez a tényező elsősorban a hordozó rekombinációját eredményezi, mivel a töltéshordozók áthaladnak a kimerülési régión .

A V T termikus feszültség 300 K -on megközelítőleg 25,85 mV, amely az eszközszimulációs szoftverben általánosan használt "szobahőmérséklet" -hez közeli hőmérséklet. Bármilyen hőmérsékleten ismert konstans, amelyet a következők határoznak meg:

ahol k a Boltzmann -állandó , T a p – n átmenet abszolút hőmérséklete, és q az elektron töltés nagysága (az elemi töltés ).

Az I S fordított telítettségi áram nem állandó egy adott eszköznél, de a hőmérséklettől függően változik; általában jelentősebben, mint a V T , így a V D jellemzően csökken a T növekedésével.

A Shockley -féle ideális diódaegyenlet vagy a diódatörvény abból a feltételezésből származik, hogy az egyetlen folyamat, amely a dióda áramát okozza, a sodródás (az elektromos mező miatt), a diffúzió és a termikus rekombináció -generáció (R – G) (ez az egyenlet) a fenti n = 1 beállítással származtatható). Azt is feltételezi, hogy az R – G áram a kimerülési régióban jelentéktelen. Ez azt jelenti, hogy a Shockley-féle ideális diódaegyenlet nem veszi figyelembe a fordított bontásban és a foton-asszisztens R – G folyamatokat. Ezenkívül nem írja le az I – V görbe "kiegyenlítését" a belső ellenállás miatt nagy előrefelé irányuló torzításnál. Az ideális tényező, az n bemutatása a rekombinációt és a hordozók generálását veszi figyelembe.

Under fordított előfeszítő feszültség az exponenciális a dióda egyenlet elhanyagolható, és a jelenlegi egy állandó (negatív) reverz aktuális értékét - I S . A fordított bontási régiót nem modellezi a Shockley dióda egyenlete.

Még kicsi előremenő feszültségek esetén az exponenciális érték nagyon nagy, mivel a termikus feszültség ehhez képest nagyon kicsi. A kivonott "1" a diódaegyenletben elhanyagolható, és az előremenő diódaáram közelíthető

A diódaegyenlet használatát az áramköri problémákban a dióda modellezésről szóló cikk szemlélteti .

Kis jelű viselkedés

A telítési feszültségnél kisebb előremenő feszültségeknél a legtöbb dióda feszültség -áram jelleggörbéje nem egyenes. Az áram közelíthető az előző részben említettek szerint.

Az érzékelő- és keverőalkalmazásokban az áramot egy Taylor -sorozat segítségével lehet megbecsülni. A páratlan kifejezések elhagyhatók, mert frekvenciakomponenseket állítanak elő, amelyek kívül vannak a keverő vagy az érzékelő átviteli sávján. Még a második deriválton túli kifejezéseket sem kell általában feltüntetni, mert kicsik a másodrendű kifejezéshez képest. A kívánt áramkomponens megközelítőleg arányos a bemeneti feszültség négyzetével, ezért a választ ebben a régióban négyzetjognak nevezzük .

Fordított helyreállítási hatás

Az ap – n típusú diódában a továbbítási vezetés befejezése után egy rövid ideig fordított áram folyhat. Az eszköz nem éri el blokkoló képességét, amíg a csomópontban lévő mobil töltés ki nem merül.

A hatás jelentős lehet, ha nagy áramokat nagyon gyorsan kapcsolunk. Bizonyos mennyiségű „fordított helyreállítási idő” t r (több tíz nanoszekundumtól néhány mikroszekundumig) szükséges lehet a Q r fordított visszanyerési töltés eltávolításához a diódából. Ez alatt a helyreállítási idő alatt a dióda ténylegesen fordított irányban tud működni. Ez rövid ideig nagy fordított irányú állandó áramot eredményezhet, miközben a dióda fordított előfeszítésű. Az ilyen fordított áram nagyságát a működési áramkör határozza meg (azaz a soros ellenállás), és a dióda állítólag a tárolási fázisban van. Bizonyos valós esetekben fontos figyelembe venni a nem ideális dióda-hatás által okozott veszteségeket. Ha azonban az áram fordulatszáma nem olyan súlyos (pl. Vonalfrekvencia), a hatás biztonságosan figyelmen kívül hagyható. A legtöbb alkalmazás esetében a hatás elhanyagolható a Schottky diódák esetében is .

A fordított áram hirtelen megszűnik, amikor a tárolt töltés kimerül; ezt a hirtelen leállást lépés -helyreállítási diódákban használják ki rendkívül rövid impulzusok előállításához.

A félvezető dióda típusai

A fentebb leírt módon működő normál (p – n) diódák általában adalékolt szilíciumból vagy germániumból készülnek . A szilícium egyenirányító diódák kifejlesztése előtt réz -oxidot és később szelént használtak. Alacsony hatékonyságuk miatt sokkal nagyobb előremenő feszültséget kellett alkalmazni (tipikusan 1,4–1,7 V „cellánként”, több cellát egymásra helyezve, hogy növeljék a csúcs inverz feszültséget a nagyfeszültségű egyenirányítókban való alkalmazáshoz), és nagy hűtőbordát igényeltek. (gyakran a dióda fém hordozójának kiterjesztése ), sokkal nagyobb, mint a későbbi, azonos névleges szilíciumdióda. Az összes dióda túlnyomó többsége a CMOS integrált áramkörökben megtalálható p – n diódák , amelyek tüskénként két diódát és sok más belső diódát tartalmaznak.

Lavina diódák
Ezek olyan diódák, amelyek ellenkező irányba vezetnek, amikor a fordított előfeszítési feszültség meghaladja a megszakítási feszültséget. Ezek elektromosan nagyon hasonlítanak a Zener diódákhoz (és gyakran tévesen Zener diódáknak nevezik őket), de más mechanizmusok: a lavina hatása miatt bomlanak le . Ez akkor fordul elő, amikor a p – n csomóponton alkalmazott fordított elektromos mező ionizációs hullámot okoz, amely lavinára emlékeztet, és nagy áramhoz vezet. A lavina diódákat úgy tervezték, hogy jól meghatározott fordított feszültség mellett tönkremenjenek anélkül, hogy megsemmisülnének. A különbség a lavina dióda (amelynek fordított lebomlása kb. 6,2 V felett) és a Zener között az, hogy az előbbi csatornahossza meghaladja az elektronok átlagos szabad útját, ami sok ütközést eredményez közöttük a csatornán keresztül. Az egyetlen gyakorlati különbség a két típus között, hogy ellentétes polaritásúak a hőmérsékleti együtthatóik.
Állandó áramú diódák
Ezek valójában JFET-ek , a kapu rövidre zárva a forráshoz, és úgy működnek, mint egy két terminálos áramkorlátozó analóg a feszültségkorlátozó Zener diódához. Lehetővé teszik, hogy a rajtuk keresztüláramló áram egy bizonyos értékre emelkedjen, majd egy bizonyos értéken kiegyenlítődjön. Más néven CLD-k , állandó áramú diódák , diódához csatlakoztatott tranzisztorok vagy áramszabályozó diódák .
Kristály egyenirányítók vagy kristálydiódák
Ezek pont-érintkező diódák. Az 1N21 sorozatot és másokat radar- és mikrohullámú vevőkészülékek keverő- és detektoros alkalmazásaiban használják. Az 1N34A egy másik példa a kristálydiódára.
Gunn diódák
Ezek hasonlóak az alagútdiódákhoz, mivel olyan anyagokból készülnek, mint a GaAs vagy az InP, amelyek negatív differenciális ellenállású régiót mutatnak . Megfelelő előfeszítéssel a dipólus tartományok kialakulnak és áthaladnak a diódán, lehetővé téve a nagyfrekvenciás mikrohullámú oszcillátorok építését.
Fénykibocsátó diódák (LED-ek)
Egy közvetlen sávszélességű félvezetőből, például gallium-arzenidből kialakított diódában a csomóponton áthaladó töltéshordozók fotonokat bocsátanak ki, amikor a másik oldalon lévő többségi hordozóval rekombinálódnak. Az anyagtól függően hullámhosszok (vagy színek) keletkezhetnek az infravörös és a közel ultraibolya között . Az első LED-ek vörös és sárga színűek voltak, és idővel magasabb frekvenciájú diódákat fejlesztettek ki. Minden LED inkoherens, keskeny spektrumú fényt állít elő; A "fehér" LED -ek valójában kék LED -ek sárga szcintillátor bevonattal, vagy három különböző színű LED kombinációja. A LED-ek alacsony hatékonyságú fotodiódaként is használhatók a jel alkalmazásokban. A LED párosítható ugyanabban a csomagban lévő fotodiódával vagy fototranzisztorral, hogy opto-leválasztót képezzen .
Lézer diódák
Ha egy LED-szerű szerkezetet tartalmaz a rezonáns üregben , amelyet a párhuzamos végfelületek polírozásával alakítanak ki, lézer képződhet. A lézerdiódákat általában optikai tárolóeszközökben és nagysebességű optikai kommunikációban használják .
Termikus diódák
Ezt a kifejezést használják mind a hagyományos p – n diódákra, amelyeket a hőmérséklet monitorozására használnak, mivel előremenő feszültségük változik a hőmérséklettel, mind a Peltier hőszivattyúknál a termoelektromos fűtéshez és hűtéshez . A Peltier hőszivattyúk félvezetőkből készülhetnek, bár nincsenek egyenirányító csomópontok, de az N és P típusú félvezető töltéshordozóinak eltérő viselkedését használják a hő mozgatására.
Fénydiódák
Minden félvezető optikai töltéshordozó -generációnak van kitéve . Ez jellemzően nemkívánatos hatás, ezért a legtöbb félvezető fényvédő anyagba van csomagolva. A fotodiodák célja a fény érzékelése ( fotodetektor ), ezért olyan anyagokba vannak csomagolva, amelyek lehetővé teszik a fény áthaladását, és általában PIN -kódok (a fényre leginkább érzékeny dióda). A fotodióda használható napelemekben , fotometriában vagy optikai kommunikációban . Több fotodióda is csomagolható egyetlen eszközbe, akár lineáris tömbként, akár kétdimenziós tömbként. Ezeket a tömböket nem szabad összetéveszteni a töltéssel kapcsolt eszközökkel .
PIN diódák
A PIN-dióda központi, nem adalékolt vagy belső réteggel rendelkezik, p-típusú/belső/n-típusú szerkezetet alkot. Rádiófrekvenciás kapcsolóként és csillapítóként használják őket. Ezeket nagy térfogatú, ionizáló sugárzás detektorokként és fényérzékelőként is használják . A PIN diódákat a teljesítményelektronikában is használják , mivel központi rétegük ellenáll a nagy feszültségnek. Ezenkívül a PIN -struktúra megtalálható sok teljesítmény -félvezető eszközben , például IGBT -kben , tápellátású MOSFET -ekben és tirisztorokban .
Schottky diódák
A Schottky diódák fémből félvezető érintkezőbe készülnek. Alacsonyabb előremenő feszültségcsökkenésük van, mint a p – n elágazó diódák. Előremenő feszültségcsökkenésük körülbelül 1 mA előremenő áramnál a 0,15 V és 0,45 V közötti tartományban van, ami miatt hasznosak a feszültség -rögzítő alkalmazásokban és a tranzisztor -telítettség megelőzésében. Kis veszteségű egyenirányítóként is használhatók , bár fordított szivárgási áramuk általában magasabb, mint más diódáké. A Schottky diódák többségi hordozóeszközök, és így nem szenvednek kisebbségi hordozói tárolási problémáktól, amelyek sok más diódát lelassítanak - így gyorsabb a visszanyerésük, mint a p – n elágazó diódák. Ezek általában sokkal alacsonyabb csatlakozási kapacitással rendelkeznek, mint a p – n diódák, ami nagy kapcsolási sebességet és azok használatát teszi lehetővé nagysebességű áramkörökben és rádiófrekvenciás eszközökben, például kapcsolt módú tápegységben , keverőkben és érzékelőkben .
Szuper gátló diódák
A szuper gátló diódák egyenirányító diódák, amelyek magukban foglalják a Schottky-dióda alacsony előremenő feszültségcsökkenését, a túlfeszültség-kezelési képességgel és a normál p – n-elágazó dióda alacsony fordított szivárgási áramával.
Arany bevonatú diódák
Adalékanyagként az arany (vagy platina ) rekombinációs központokként működik, ami elősegíti a kisebbségi hordozók gyors rekombinációját. Ez lehetővé teszi, hogy a dióda jelfrekvenciákon működjön, nagyobb előremenő feszültségesés rovására. Az arany-adalékolt diódák gyorsabbak, mint más p – n diódák (de nem olyan gyorsak, mint a Schottky-diódák). Ezenkívül kevesebb fordított áramú szivárgásuk van, mint a Schottky diódák (de nem olyan jóak, mint más p – n diódák). Tipikus példa az 1N914.
Snap-off vagy Step helyreállító diódák
A lépés -helyreállítás kifejezés ezen eszközök fordított helyreállítási jellemzőinek formájára vonatkozik. Miután egy előremenő áram áthaladt egy SRD -ben, és az áram megszakadt vagy megfordult, a fordított vezetés nagyon hirtelen megszűnik (mint egy lépcsős hullámformában). Az SRD -k ezért nagyon gyors feszültségátmeneteket tudnak biztosítani a töltéshordozók hirtelen eltűnésével.
Stabilátorok vagy előremenő referencia diódák
A stabilistor kifejezés egy speciális diódatípusra utal, amely rendkívül stabil előremenő feszültségjellemzőkkel rendelkezik. Ezeket az eszközöket kifejezetten kisfeszültségű stabilizációs alkalmazásokhoz tervezték, amelyek garantált feszültséget igényelnek széles áramtartományban és rendkívül stabil hőmérsékletet.
Átmeneti feszültségcsökkentő dióda (TVS)
Ezek lavina diódák, amelyeket kifejezetten más félvezető eszközök védelmére terveztek a nagyfeszültségű tranziensektől . P-n csomópontjaik sokkal nagyobb keresztmetszeti felülettel rendelkeznek, mint egy normál dióda, így lehetővé teszik számukra, hogy nagy áramokat vezessenek a földre anélkül, hogy károsodnának.
Alagút diódák vagy Esaki diódák
Ezek működési területe negatív kvantum alagút okozta ellenállást mutat , lehetővé téve a jelek erősítését és nagyon egyszerű bistabil áramköröket. A magas hordozókoncentráció miatt az alagútdiódák nagyon gyorsak, alacsony (mK) hőmérsékleten, nagy mágneses térben és nagy sugárzási környezetben is használhatók. Ezen tulajdonságaik miatt gyakran használják űrhajókban.
Varicap vagy varactor diódák
Ezeket feszültségvezérelt kondenzátorokként használják . Ezek fontosak a PLL ( fáziszárolt hurok ) és az FLL ( frekvenciazárolt hurok ) áramkörökben, lehetővé téve a hangoló áramkörök, például a televíziós vevőkészülékek gyors rögzítését a frekvencián. Lehetővé tették a hangolható oszcillátorokat is a rádiók korai diszkrét hangolásában, ahol egy olcsó és stabil, de fix frekvenciájú kristályoszcillátor biztosította a referenciafrekvenciát egy feszültségvezérelt oszcillátorhoz .
Zener diódák
Ezeket fordított torzítással (visszafelé) lehet elvégezni, és helyesen fordított bontási diódának nevezik őket. Ez a Zener -bontásnak nevezett hatás pontosan meghatározott feszültségnél jelentkezik, lehetővé téve a dióda precíziós feszültség -referenciaként való használatát. A Zener diódák kifejezést a köznyelvben többféle meghibásodási diódára alkalmazzák, de szigorúan véve a Zener diódák megszakítási feszültsége 5 volt alatt van, míg a lavina diódákat az említett érték feletti meghibásodási feszültségekhez használják. A gyakorlati feszültség-referenciaáramkörökben a Zener és a kapcsoló diódák sorba és ellentétes irányba vannak csatlakoztatva, hogy kiegyenlítsék a diódák hőmérsékleti együtthatójának válaszát a nulla közelében. Néhány nagyfeszültségű Zener diódának jelölt eszköz valójában lavina dióda (lásd fent). Két (egyenértékű) Zener sorozatban és fordított sorrendben, ugyanabban a csomagban egy átmeneti elnyelő (vagy a Transorb , bejegyzett védjegy).

A félvezető diódák egyéb felhasználási területei közé tartozik a hőmérséklet érzékelése és az analóg logaritmusok kiszámítása (lásd Műveleti erősítő alkalmazások#Logaritmikus kimenet ).

Grafikus szimbólumok

A kapcsolási rajzon egy adott típusú dióda ábrázolásához használt szimbólum az általános elektromos funkciót közvetíti az olvasó számára. Vannak alternatív szimbólumok bizonyos típusú diódákhoz, bár a különbségek csekélyek. A szimbólumokban szereplő háromszög az előrefelé, azaz a hagyományos áramlás irányába mutat .

Számozási és kódolási sémák

A diódák számára számos közös, szabványos és gyártó által vezérelt számozási és kódolási séma létezik; a két leggyakoribb az EIA / JEDEC szabvány és az európai Pro Electron szabvány:

KHV/JEDEC

A szabványosított 1N sorozatú EIA370 rendszert az Egyesült Államokban az EIA/JEDEC (Joint Electron Device Engineering Council) vezette be az Egyesült Államokban 1960 körül. A legtöbb dióda 1 előtaggal rendelkezik (pl. 1N4003). Ebben a sorozatban a legnépszerűbbek voltak: 1N34A/ 1N270 (germánium jel), 1N914/ 1N4148 (szilícium jel), 1N400x (szilícium 1A teljesítmény egyenirányító) és 1N580x (szilícium 3A teljesítmény egyenirányító).

JIS

A JIS félvezető -kijelölő rendszerben minden félvezető dióda megjelölés "1S" -vel kezdődik.

Pro Electron

Az aktív komponensekre vonatkozó európai Pro Electron kódolórendszert 1966 -ban vezették be, és két betűből áll, amelyet a cikkszám követ. Az első betű az alkatrészhez használt félvezető anyagot jelöli (A = germánium és B = szilícium), a második betű pedig az alkatrész általános funkcióját (diódák esetén A = kis teljesítmény/jel, B = változó kapacitás, X = szorzó, Y = egyenirányító és Z = feszültségreferencia); például:

  • AA sorozatú germánium kis teljesítményű/jelző diódák (pl. AA119)
  • BA sorozatú kis teljesítményű szilícium/jel diódák (pl. BAT18 szilícium RF kapcsoló dióda)
  • BY sorozatú szilícium egyenirányító diódák (pl. BY127 1250V, 1A egyenirányító dióda)
  • BZ sorozatú szilikon Zener diódák (pl. BZY88C4V7 4.7V Zener dióda)

Egyéb gyakori számozási/kódolási rendszerek (általában a gyártó által vezéreltek) a következők:

  • GD sorozatú germánium diódák (pl. GD9)-ez egy nagyon régi kódolási rendszer
  • OA sorozatú germánium diódák (pl. OA47)-egy kódoló szekvencia, amelyet a Mullard , egy brit cég fejlesztett ki

Kapcsolódó eszközök

Az optikában a dióda számára megfelelő, de lézerfénnyel rendelkező eszköz lenne az optikai leválasztó , más néven optikai dióda, amely lehetővé teszi a fénynek csak egy irányba történő áthaladását. Fő alkotóelemként Faraday rotátort használ .

Alkalmazások

Rádió demoduláció

Egy egyszerű boríték demodulátor áramkör.

A dióda első felhasználása az amplitúdó modulált (AM) rádióadások demodulálása volt . Ennek a felfedezésnek a történetét részletesen tárgyalja a kristálydetektoros cikk. Összefoglalva, az AM jel egy rádióhordozó hullám váltakozó pozitív és negatív csúcsából áll, amelyek amplitúdója vagy burkolóereje arányos az eredeti audiojelekkel. A dióda egyenirányítja az AM rádiófrekvenciás jelet, és csak a hordozóhullám pozitív csúcsait hagyja meg. A hangot ezután egy egyszerű szűrő segítségével kivonják a rektifikált vivőhullámból, és egy audioerősítőbe vagy jelátalakítóba táplálják , amely hanghullámokat generál.

A mikrohullámú és milliméteres hullámtechnológiában az 1930 -as évektől kezdve a kutatók továbbfejlesztették és kicsinyítették a kristálydetektorot. A pontérintkező diódákat ( kristálydiódákat ) és a Schottky diódákat radar-, mikrohullámú- és milliméteres hullámérzékelőkben használják.

Teljesítmény átalakítás

Az alapvető AC-DC tápegység vázlata

Az egyenirányítók diódákból készülnek, ahol váltakozó áramú (AC) áramot alakítanak egyenárammá (DC). Gyakori példa az autóipari generátorok , ahol a váltóáramot egyenárammá alakító dióda jobb teljesítményt nyújt, mint a kommutátor vagy a korábbi, dinamó . Hasonlóképpen, a diódákat Cockcroft – Walton feszültségszorzókban is használják az AC magasabb egyenfeszültségűvé alakítására.

Fordított feszültség elleni védelem

Mivel a legtöbb elektronikus áramkör megsérülhet, ha a tápegység bemeneteinek polaritása megfordul, néha soros diódát használnak az ilyen helyzetek elleni védelemhez. Ezt a fogalmat több névváltozat is ismeri, amelyek ugyanazt jelentik: fordított feszültségvédelem, fordított polaritásvédelem és fordított akkumulátorvédelem.

Túlfeszültség védelem

A diódákat gyakran használják káros nagyfeszültség vezetésére az érzékeny elektronikus eszközöktől távol. Rendes körülmények között általában fordított elfogultságúak (nem vezetők). Amikor a feszültség a normál tartomány fölé emelkedik, a diódák előre torzulnak (vezetőképesek). Például diódákat használnak a ( léptetőmotoros és H-hídos ) motorvezérlőkben és reléáramkörökben a tekercsek gyors feszültségmentesítésére, anélkül, hogy káros feszültségcsúcsokat okoznának . (Az ilyen alkalmazásokban használt diódákat flyback diódának nevezik ). Sok integrált áramkör diódákat is tartalmaz a csatlakozócsapokon, hogy megakadályozza a külső feszültségek sérülését az érzékeny tranzisztorokban . Speciális diódákat használnak a nagyobb teljesítményű túlfeszültségek elleni védelemre (lásd a fenti diódatípusokat ).

Logikai kapuk

A diódák más komponensekkel kombinálhatók ÉS és VAGY logikai kapuk létrehozásához . Ezt dióda logikának nevezik .

Ionizáló sugárzás érzékelők

A fent említett fény mellett a félvezető diódák érzékenyebbek az energikusabb sugárzásra. Az elektronika , a kozmikus sugárzás és más ionizáló sugárforrások ok zaj impulzusok és az egyszeri és többszöri bit hibákat. Ezt a hatást a részecske -érzékelők néha kihasználják a sugárzás észlelésére. Egyetlen részecske sugárzás, több ezer vagy millió elektronvoltos energiával, sok töltéshordozó -párt generál, mivel energiája a félvezető anyagban rakódik le. Ha a kimerülési réteg elég nagy ahhoz, hogy befogadja az egész zuhanyzót, vagy megállítson egy nehéz részecskét, akkor a részecske energiájának meglehetősen pontos mérése végezhető el, egyszerűen a vezetett töltés mérésével, mágneses spektrométer összetettsége nélkül stb. Ezek a félvezetők A sugárzásérzékelőknek hatékony és egységes töltésgyűjtésre és alacsony szivárgási áramra van szükségük. Gyakran folyékony nitrogénnel hűtik őket . A nagyobb hatótávolságú (kb. Centiméteres) részecskékhez nagyon nagy kimerülési mélységre és nagy területre van szükségük. Rövid hatótávolságú részecskék esetében legalább egy felületen érintkező vagy kimerült félvezetőre van szükségük, hogy nagyon vékonyak legyenek. A visszafeszítő feszültségek meghibásodás közelében vannak (körülbelül ezer volt / centiméter). A germánium és a szilícium gyakori anyagok. Ezen érzékelők némelyike ​​érzékeli a pozíciót és az energiát is. Véges élettartamúak, különösen a nehéz részecskék észlelésekor, sugárkárosodás miatt. A szilícium és a germánium egészen más a képességükben, hogy képesek átalakítani a gamma -sugarakat elektronzuhanyokká.

Félvezető érzékelőket használnak nagy energiájú részecskékhez. Az energiaveszteség ingadozásai miatt a lerakott energia pontos mérése kevésbé hasznos.

Hőmérséklet mérések

A dióda hőmérséklet -mérőeszközként is használható, mivel a diódán keresztüli előremenő feszültségcsökkenés a hőmérséklettől függ, mint például a szilícium -sávhőmérséklet -érzékelőnél . A Shockley -féle ideális dióda egyenletből úgy tűnhet, hogy a feszültség pozitív hőmérsékleti együtthatóval rendelkezik (állandó áram mellett), de általában a fordított telítettségi áram változása jelentősebb, mint a hőfeszültség tagjának változása. A legtöbb dióda ezért negatív hőmérsékleti együtthatóval rendelkezik, jellemzően -2 mV/° C a szilícium diódák esetében. A hőmérsékleti együttható körülbelül 20 kelvin feletti hőmérsékleten megközelítőleg állandó . Néhány grafikon az 1N400x sorozatra és a CY7 kriogén hőmérséklet -érzékelőre vonatkozik.

Aktuális kormányzás

A diódák megakadályozzák a nem kívánt irányú áramlást. Annak érdekében, hogy áramszünet esetén áramot biztosítson az elektromos áramkörnek, az áramkör le tudja venni az akkumulátort . A szünetmentes tápegység ilyen módon használhat diódákat annak biztosítására, hogy az áram csak szükség esetén merüljön az akkumulátorból. Hasonlóképpen, a kis csónakok általában két áramkörrel rendelkeznek, amelyek mindegyike saját akkumulátorral/akkumulátorokkal rendelkezik: az egyiket a motor indítására használják; az egyik háztartásban használt. Általában mindkettőt egyetlen generátorról töltik, és nagy teljesítményű osztott töltésű diódát használnak annak megakadályozására, hogy a nagyobb töltöttségű akkumulátor (általában a motor akkumulátora) lemerüljön az alacsonyabb töltöttségű akkumulátoron, amikor a generátor nem működik.

A diódákat elektronikus zenei billentyűzetekben is használják . Az elektronikus zenei billentyűzeten szükséges kábelezés csökkentése érdekében ezek a hangszerek gyakran billentyűzet mátrix áramköröket használnak . A billentyűzet vezérlője beolvassa a sorokat és az oszlopokat, hogy megállapítsa, melyik hangot nyomta meg a lejátszó. A mátrix áramkörökkel az a probléma, hogy ha egyszerre több hangot is megnyomnak, az áram visszafelé áramolhat az áramkörön, és " fantomkulcsokat " válthat ki , amelyek "szellem" hangokat játszanak le. A nem kívánt hangok kiváltásának elkerülése érdekében a legtöbb billentyűzet mátrix áramkörben diódák vannak forrasztva a kapcsolóval a zenei billentyűzet minden gombja alatt . Ugyanezt az elvet alkalmazzák a kapcsoló mátrix esetében a szilárdtest flippergépekben is .

Hullámforma nyíró

A diódákkal korlátozható a jel pozitív vagy negatív kitérése az előírt feszültségre.

Clamper

Ez az egyszerű diódabilincs rögzíti a bejövő hullámforma negatív csúcsait a közös nyomócső feszültségéhez

A dióda szorító áramkör periodikus váltakozó áramú jelet vehet fel, amely a pozitív és negatív értékek között ingadozik, és függőlegesen eltolja azt úgy, hogy a pozitív vagy a negatív csúcsok az előírt szinten történjenek. A bilincs nem korlátozza a jel csúcs-csúcs mozgását, hanem az egész jelet felfelé vagy lefelé mozgatja, hogy a csúcsokat a referenciaszinten helyezze el.

Rövidítések

A diódákat a PCB -n általában D -nek nevezik . Előfordul, hogy a rövidítés CR a kristály egyenirányító használunk.

Lásd még

Hivatkozások

További irodalom

Periodika
  • Szilárdtest-diódák ; korok; 2001. (archívum)
  • Szilícium egyenirányító kézikönyv ; 1. kiadás; Bob Dale; Motorola; 213 oldal; 1966. (archívum)
  • Elektronikus helyreigazítás ; FG Spreadbury; D. Van Nostrand Co.; 1962.
  • Zener dióda kézikönyv ; Nemzetközi egyenirányító; 96 oldal; 1960.
  • FT szelén egyenirányító kézikönyv ; 2. kiadás; Szövetségi telefon és rádió; 80 oldal; 1953. (archívum)
  • ST szelén egyenirányító kézikönyv ; 1. kiadás; Sarkes Tarzian; 80 oldal; 1950. (archívum)
Áramköri könyvek
  • 50 egyszerű LED áramkör ; 1. kiadás; RN Szárnyal; Babani Press; 62 oldal; 1977; ISBN  978-0859340434 . (archívum)
  • 38 Praktikus tesztelt dióda áramkör az otthoni konstruktorhoz ; 1. kiadás; Bernard Babani; Krisson nyomtatás; 48 oldal; 1972. (archívum)
  • Diódaáramköri kézikönyv ; 1. kiadás; Rufus Turner; Howard Sams & Co; 128 oldal; 1963; LCCN 63-13904. (archívum)
  • 40 felhasználás germánium diódákhoz ; 2. kiadás; Sylvania Electric Products; 47 oldal; 1949. (archívum)
Adattárak

Külső linkek

Interaktív és animációk